正弦波。③が実効値 実効値 （じっこうち、英語 : effective value, root mean square value, RMS ）は、交流 の電圧 又は電流 の表現方法の一種である。ある電気抵抗 に交流 電圧を加えた場合の1周期における平均電力 と、同じ抵抗に直流 電圧を加えた場合の電力が, 互いに等しくなるときに、この交流電圧と交流電流の実効値はそれぞれ, その直流電圧と直流電流と同じ値であると定義される。交流電力の計算に使用される電圧・電流は、通常は実効値で表示される。
正弦交流の最大値との関係 t を時刻とする。電気抵抗 を R [Ω]、その両端に加える電圧の瞬時値を v (t ) [V]、その最大値（振幅）を Vm [V]、実効値を Ve [V]、流れる電流の瞬時値を i (t ) [A]、その最大値を I m [A]、実効値を I e [A]、電力の瞬時値を P (t ) [W]、その平均値を PR (W)、交流 の角速度 （角振動数または角周波数）を ω [rad/s]、周期を T [s]とする。これらの定義より,
i ( t ) = I m sin ω t v ( t ) = V m sin ω t {\displaystyle {\begin{aligned}i(t)&=I_{\mathrm {m} }\sin \omega t\\v(t)&=V_{\mathrm {m} }\sin \omega t\end{aligned}}} これらをオームの法則 v ( t ) = R i ( t ) {\displaystyle v(t)=Ri(t)} V m = R I m {\displaystyle V_{\mathrm {m} }=RI_{\mathrm {m} }}
また, 電力は電流と電圧の積であるから, P ( t ) = i ( t ) v ( t ) = I m V m sin 2 ω t = R I m 2 sin 2 ω t = 1 2 R I m 2 ( 1 − cos 2 ω t ) {\displaystyle P(t)=i(t)v(t)=I_{\mathrm {m} }V_{\mathrm {m} }\sin ^{2}\omega t=R{I_{\mathrm {m} }}^{2}\sin ^{2}\omega t={\frac {1}{2}}R{I_{\mathrm {m} }}^{2}(1-\cos 2\omega t)}
このP (t ) は周期関数 であるので、1周期 にわたって積分 し周期 T で割れば平均電力が求まる:
P R = 1 T ∫ 0 T 1 2 R I m 2 ( 1 − cos 2 ω t ) d t = R I m 2 2 T [ t − 1 2 ω sin 2 ω t ] 0 T = R ( I m 2 ) 2 = 1 R ( V m 2 ) 2 {\displaystyle P_{R}={\frac {1}{T}}\int _{0}^{T}{\frac {1}{2}}R{I_{\mathrm {m} }}^{2}(1-\cos 2\omega t)dt={\frac {R{I_{\mathrm {m} }}^{2}}{2T}}\left[t-{\frac {1}{2\omega }}\sin 2\omega t\right]_{0}^{T}=R\left({\frac {I_{\mathrm {m} }}{\sqrt {2}}}\right)^{2}={\frac {1}{R}}\left({\frac {V_{\mathrm {m} }}{\sqrt {2}}}\right)^{2}} よって、実効値と最大値の関係は次のようになる。
V e = V m / 2 {\displaystyle V_{\mathrm {e} }=V_{\mathrm {m} }/{\sqrt {2}}} I e = I m / 2 {\displaystyle I_{\mathrm {e} }=I_{\mathrm {m} }/{\sqrt {2}}}
また、最大値/実効値を波高率という。
正弦交流の平均値と実効値の関係 正弦交流の電圧と電流のそれぞれについて, 絶対値の平均を「正弦交流の平均値」という。それぞれをV av [V], I av [A]とする。これらは,電流や電圧の値が正である範囲の半周期にわたってそれぞれを積分し, 半周期 T /2 で割れば求まる:
V a v = 2 V m T ∫ 0 T / 2 sin ω t d t = 2 V m ω T [ − cos ω t ] 0 T / 2 {\displaystyle V_{\mathrm {av} }={\frac {2V_{\mathrm {m} }}{T}}\int _{0}^{T/2}\sin \omega tdt={\frac {2V_{\mathrm {m} }}{\omega T}}\left[-\cos \omega t\right]_{0}^{T/2}}
ωT /2 = π であるので、次のようになる。
V a v = 2 V m π = 2 2 V e π {\displaystyle V_{\mathrm {av} }={\frac {2V_{\mathrm {m} }}{\pi }}={\frac {2{\sqrt {2}}V_{\mathrm {e} }}{\pi }}}
また、電流は次のようになる。
I a v = 2 I m π = 2 2 I e π {\displaystyle I_{\mathrm {av} }={\frac {2I_{\mathrm {m} }}{\pi }}={\frac {2{\sqrt {2}}I_{\mathrm {e} }}{\pi }}}
また、実効値/平均値を波形率という。
非正弦波交流の実効値 一般的な周期的電流波形 i ( t ) {\displaystyle i(t)} I r m s {\displaystyle I_{\mathrm {rms} }}
「瞬時値 i ( t ) {\displaystyle i(t)}
平均は、1周期 にわたって積分 して周期 T で割った値なので、次式 I r m s {\displaystyle I_{\mathrm {rms} }}
I r m s = 1 T ∫ 0 T i ( t ) 2 d t {\displaystyle I_{\mathrm {rms} }={\sqrt {{\frac {1}{T}}\int _{0}^{T}i(t)^{2}dt}}}
真の実効値表示 交流電圧計、交流電流計は、正弦交流では実効値を表示する。しかし厳格には、 平均値の定数倍
π 2 2 I a v = π 2 2 1 T ∫ 0 T | i ( t ) | d t {\displaystyle {\frac {\pi }{2{\sqrt {2}}}}I_{\mathrm {av} }={\frac {\pi }{2{\sqrt {2}}}}{\frac {1}{T}}\int _{0}^{T}|i(t)|dt}
を表示するタイプと、 真の実効値 I r m s {\displaystyle I_{\mathrm {rms} }}
アナログ電圧計、電流計では、整流器形は平均値指示、可動鉄片形は真の実効値指示である。 デジタル電圧計、電流計では「真の実効値表示」ができる機種で、特に明記することが多い。
関連項目 
![{\displaystyle P_{R}={\frac {1}{T}}\int _{0}^{T}{\frac {1}{2}}R{I_{\mathrm {m} }}^{2}(1-\cos 2\omega t)dt={\frac {R{I_{\mathrm {m} }}^{2}}{2T}}\left[t-{\frac {1}{2\omega }}\sin 2\omega t\right]_{0}^{T}=R\left({\frac {I_{\mathrm {m} }}{\sqrt {2}}}\right)^{2}={\frac {1}{R}}\left({\frac {V_{\mathrm {m} }}{\sqrt {2}}}\right)^{2}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/2b40564f8b7fef0b335dc31710ac1f4734096f9f)
![{\displaystyle V_{\mathrm {av} }={\frac {2V_{\mathrm {m} }}{T}}\int _{0}^{T/2}\sin \omega tdt={\frac {2V_{\mathrm {m} }}{\omega T}}\left[-\cos \omega t\right]_{0}^{T/2}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/a35520babd6435489356cdbfde88deddf2fcf237)
